otromasaero2

En un campo potencial incompresible tridimensional, la condicion de impermeabilidad sobre una superficie solida exige que la componente normal de la velocidad sea nula. V. F.

Una fuente puntual tridimensional induce una velocidad radial que decrece como 1/r, exactamente igual que una fuente bidimensional. V. F.

Un flujo axisimetrico puede depender solo de r y del angulo polar, aunque fisicamente siga siendo un caso tridimensional. V. F.

En el flujo potencial ideal alrededor de una esfera, los puntos de remanso aparecen sobre el eje de la corriente incidente. V. F.

En el flujo real alrededor de una esfera, la separacion de la capa limite puede tener un papel dominante en la resistencia de presion. V. F.

A Reynolds muy bajos, los efectos viscosos pueden despreciarse siempre frente a los efectos de presion en una esfera. V. F.

Para una misma sustentacion, aumentar el alargamiento de un ala tiende a reducir la resistencia inducida, si el resto de parametros se mantiene comparable. V. F.

El coeficiente de eficiencia de Oswald se introduce para representar desviaciones respecto a una distribucion de sustentacion ideal y otros efectos tridimensionales. V. F.

En una polar parabolica, si aumenta CD0 y k permanece constante, el CL optimo para maxima eficiencia aumenta. V. F.

En una polar parabolica, en el punto de maxima eficiencia aerodinamica el coeficiente de resistencia total vale 2 CD0. V. F.

La ecuacion p = rho R T describe el comportamiento de un gas ideal, aunque no obliga por si sola a que los calores especificos sean constantes. V. F.

Para un gas caloricamente perfecto, cp y cv se consideran constantes y cumplen cp - cv = R. V. F.

En un flujo estacionario, adiabatico, ideal y sin trabajo externo, la entalpia de remanso se conserva a lo largo de una linea de corriente. V. F.

La temperatura de remanso cambia necesariamente al atravesar una onda de choque normal adiabatico sin trabajo. V. F.

En una onda de choque normal, la presion estatica aumenta y la velocidad del flujo disminuye. V. F.

A traves de una onda de choque, la entropia aumenta aunque el proceso se modele como adiabatico. V. F.

Para aplicar la relacion isentropica p0/p en un punto, el frenado imaginario usado para definir p0 debe ser isentropico. V. F.

En un choque normal, la presion total aguas abajo es mayor que la presion total aguas arriba debido al aumento de presion estatica. V. F.

En flujo supersonico, una perturbacion acustica generada por una fuente puede propagarse libremente hacia puntos situados aguas arriba de la fuente. V. F.

Para M = 1.5, el semicono de Mach es mas abierto que para M = 3. V. F.

Una expansion de Prandtl-Meyer se modela como un proceso isentropico en flujo ideal. V. F.

Al atravesar un abanico de expansion de Prandtl-Meyer, el numero de Mach disminuye y la presion aumenta. V. F.

Una compresion supersonica suficientemente intensa puede concentrarse en una onda de choque cuando las caracteristicas convergen. V. F.

Si la deflexion de una cuna supera el valor maximo admisible para choque adherido, el choque se desprende en lugar de seguir adherido indefinidamente. V. F.

Cerca del eje de simetria de un cuerpo romo en flujo supersonico, una bow shock puede comportarse localmente como un choque casi normal. V. F.

La interaccion entre una onda de choque y una capa limite puede inducir separacion por un gradiente de presion adverso intenso. V. F.

En una reflexion regular de choque sobre una pared, la direccion final del flujo debe ser compatible con la condicion de no penetracion en la pared. V. F.

Las soluciones debil y fuerte de choque oblicuo tienen siempre el mismo Mach aguas abajo y solo difieren en el angulo de choque. V. F.

La ecuacion exacta del potencial de velocidades para flujo compresible ideal es no lineal. V. F.

La linealizacion del flujo compresible supone perturbaciones pequenas respecto a la velocidad de la corriente incidente. V. F.